量子数：原子处在定态的能量用En表示，此时电子以rn的轨道半径绕核运动，n称为量子数。

（注） E1=－这个负号是我们人为规定的.设无限远处电子的电势能为零,在有限远的位置电子的电势能都是负值.在最近轨道运转的电子的势能就是负

⑶能量和轨道量子化----定态不连续,能量和轨道也不连续;(即原子的不同能量状态跟电子沿不同的圆形轨道绕核运动相对应,原子的定态是不连续的,因此电子的可能轨道分布也是不连续的)(针对原子核式模型提出，是能级假设的补充)

（4）跃迁要求从一个电子能级到另一个能级,电子仍然可以受原子核束缚.

电离指电子从某一能级到第无穷个能级（该能级能量为0）（虽然能级数是无穷大,但是所需要能量是有限的）,这时电子可以认为不受原子核束缚,完全脱离原子. 电离可以看做是特殊的跃迁

电离是电子完全脱离了原子核束缚，跃迁是电子从低能级迁移到高能级

例：1995年科学家“制成”了反氢原子，它是由一个反质子和一个围绕它运动的正电子组成，反质子和质子有相同的质量，带有等量异种电荷。反氢原子和氢原子有相同的能级分布，氢原子能级如图所示，则下列说法中正确的是( )

A．反氢原子光谱与氢原子光谱不相同 B．基态反氢原子的电离能为 eV

C．基态反氢原子能吸收11 eV的光子而发生跃迁

D．大量处于n＝4能级的反氢原子向低能级跃迁时，从n＝2能级跃迁到基态辐射的光子的波长最短

解析：选B 反氢原子和氢原子有相同的能级分布，故反氢原子光谱与氢原子光谱相同，A错；基态反氢原子的电离能为 eV，只有大于等于 eV的能量的光子才可以使反氢原子电

离，B对；基态反氢原子发生跃迁时，只能吸收能量等于两个能级的能量差的光子，C错；在反氢原子谱线中，

从n＝4能级跃迁到基态辐射的光子的能量最大，频率最大，波长最短，D错。

氢原子的激发态和基态的能量(最小)与核外电子轨道半径间的关系是: 【说明】氢原子跃迁

① 轨道量子化rn=nr1(n＝1,…) r1=×10m 能量量子化： E1=－ ②

吸收光子时 放出光子时 ③氢原子跃迁时应明确：

一个氢原子 直接跃迁 向高能级跃迁，吸收光子 一般光子 某一频率光子

一群氢原子 各种可能跃迁 向低能级跃迁 放出光子 可见光子 一系列频率光子

④氢原子吸收光子时——要么全部吸收光子能量，要么不吸收光子 1光子能量大于电子跃迁到无穷远处(电离)需要的能量时，该光子可被吸收。

(即：光子和原于作用而使原子电离)

2光子能量小于电子跃迁到无穷远处(电离)需要的能量时,则只有能量等于两个能级差的光子才能被吸收。

En ，Ep，r，n 增大 减小 Ek，v 减小 增大 2

-10

(受跃迁条件限： 只适用于光于和原于作用使原于在各定态之间跃迁的情况)。

⑤氢原子吸收外来电子能量时——可以部分吸收外来碰撞电子的能量（实物粒子作用而使原子激发）。

因此，能量大于某两个能级差的电子均可被氢原子吸收，从而使氢原子跃迁。

E51= E41= E31= E21=； (有规律可依) E52= E42= E32=； E53= E43=； E54=

⑶玻尔理论的局限性。由于引进了量子理论（轨道量子化和能量量子化），玻尔理论成功地解释了氢光谱的规律。但由于它保留了过多的经典物理理论（牛顿第二定律、向心力、库仑力等），所以在解释其他原子的光谱上都遇到很大的困难。

氢原子在n能级的动能、势能，总能量的关系是：EP=－2EK，E=EK+EP=－EK。(类似于卫星模型)

由高能级到低能级时，动能增加，势能降低，且势能的降低量是动能增加量的2倍，故总能量(负值)降低。

三 原子的衰变

1.天然放射现象的发现，使人们认识到原子核也有复杂结构。 核变化从贝克勒耳发现天然放射现象开始衰变(用电磁场研究)：

2．三种射线的比较 种类 组成 带电荷量 质量 速度 在电磁场中 贯穿本领 对空气的电离作用 α射线 高速氦核流 2e 4mp，mp＝×10－27 kg 偏转 β射线 高速电子流 －e γ射线 光子流(高频电磁波) 0 静止质量为零 mp1 836 c(光速) 不偏转 与α射线反向偏转 最弱，用纸能挡住 较强，能穿透几毫最强，能穿透几厘米厚米厚的铝板 较弱 的铅板 很弱 很强 3．α衰变、β衰变的比较 衰变类型 衰变方程 AZα衰变 －44X→AZ－2Y＋2He β衰变 AZ0X→AZ＋1Y＋－1e 2个质子和2个中子结合成一个整体衰变实质 射出 1421H＋210n→2He 1个中子转化为1个质子和1个电子 100n→11H＋－1e 衰变规律 电荷数守恒、质量数守恒、动量守恒 4.衰变次数的确定方法 方法一：确定衰变次数的方法是依据两个守恒规律，设放射性元素AZX经过nA′A次α衰变和m次β衰变后，变成稳定的新元素Z′Y，则表示该核反应的方程为Z′40X→AZ′Y＋n2He＋m－1e。根据质量数守恒和电荷数守恒可列方程

A＝A′＋4n Z＝Z′＋2n－m 由以上两式联立解得n＝

A－A′4

，m＝

A－A′2

＋Z′－Z

由此可见确定衰变次数可归结为求解一个二元一次方程组。

方法二：因为β衰变对质量数无影响，可先由质量数的改变确定α衰变