第九章统计热力学初步

第九章 统计热力学初步

引言:

统计热力学:研究微观粒子运动规律与热力学宏观性质(体系中大量微观粒子行为的统计结果或总体表现)之间联系的科学。因为在研究中运用了普遍的力学运动定律,也称“统计力学”。

Boltzmann 统计:适用粒子间相互作用可以忽略的体系

经典统计 Gibbs统计:考虑粒子间的相互作用

统计方法 Bose-Einstein统计

量子统计 Fermi-Dirac统计

(1)统计物系分类

1、独立子物系与相依子物系

独立子物系:粒子的相互作用可以忽略的物系,也称“独立子系”,如理想

气体。

内能:

U???jj?1N

N — 物系中粒子的个数

?j

— 第j 个粒子的各种运动能

相依子物系:粒子的相互作用不能忽略的物系,也称“非独立子系”,如真

实气体、液体。

内能:

U???j?Up

j?1NUP — 粒子相互作用的总位能

注意:以上是根据粒子的相互作用情况不同来划分粒子物系。 2、离域子物系与定域子物系

离域子物系:粒子运动状态混乱,无固定位置,也称“等同粒子物系”。由

于各粒子彼此无法分辨,可视为“等同”。理想气体可视为“独立离域子物系”。

定域子物系:粒子运动定域化的物系,也称“可别粒子物系”,因为粒子由

于定域而可分辨。如晶体中的各粒子是在固定的点阵点附近振动,可以认为晶体就是“定域子物系”。

若将晶体中各粒子看成彼此独立作简谐运动,则晶体就属于

1

“独立定域子物系”。

注意:以上是根据粒子运动情况不同来划分粒子物系。 (2)粒子的运动形式及能级公式 1、粒子的运动形式(分子视为粒子)

分子整体在空间的移动(称平动) 分子围绕通过质心的轴的转动

粒子运动 原子在平衡位置附近的振动 原子内部的电子运动

原子内部的核运动等等

假定粒子只有以上五种运动形式,且彼此独立,则:

?j 即:?j

§9.1 粒子各种运动形式的能级及能级的简并度

1.分子的平动

根据量子理论,粒子的各运动形式的能量都是量子化的,即能量是不连续的。由量子力学可得到:

长度为a的直线区间内自由运动的“一维平动子”,有

22nxh?t?2a8m??平??转??振??电??核

??t??r??v??e??n

这里只介绍Boltzmann 统计方法。

长、宽各为a、b的平面上自由运动的“二维平动子”,有

22?nx?h2ny?? ?t??2?2?b?8m?a

长、宽、高各为a、b、c空间内自由运动的“三维平动子”,有

222?2?nxnynh???z???t ?a2b2c2?8m??

m — 粒子(分子)的质量

-34

-1

h — 普朗克(Plank)常数,h= 6.626×10 J.s

nx、ny、nz — 平动量子数,可取1,2,3,… 等整数。

注意:量子数不是粒子的个数

2

h2 若 a = b = c,则: ?t?2?

8m3V 其中 n2222?nx?ny?nz,n2V?a3

平动能级间隔为:??t?h28mV23

28?10?3?33kgV?1L?10m 例如:对于CO分子,m?,设 236.02?10(6.626?10?34)2?40????10J 则 t?3228?10?338??(10)236.02?10 (注:1 J = 1 N? m = 1(kg? m? s-2)m = 1 kg? m2? s-2)

由于平动能级间隔能量相差很小,故分子平动能级的能量可近似看作是连续的。

2. 双原子分子的转动

对于双原子分子,若假定原子间距R 0保持不变,则可视为“刚性转子”。

22mr?m2r2 I?mr?mr 转动惯量:1122,11

又:R0 则:I??r1?r2

m1m2mm22R0??R0,??12 称“折合质量”

m1?m2m1?m2由量子力学得到:

h2 ?r?J?J?1? 或 ?r?J?J?1?B 28?Ih2 B?8?2I

(常数)

3

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