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一．选择填空，将正确答案的标号填入括号内。 （ 每空2分 ）
例： Re数小于2000的管内流动是（层流 ）。
1．采用拉格朗日导数描述大气压力变化时，的测量值。
2．进行流体微分能量衡算时，若采用随动坐标，可得到的结论是流体的（ 动能、位能）变化为零。
3．小雷诺数蠕动流求解中，（ 惯性力）作用无关紧要，可以忽略。 4. 小直径粒子自由沉降时，粒子所受流体总曳力中（ 以表面曳力为主 ）。
?du?5. 依据普兰特混合长理论，湍流附加应力可按（ ???l2??dy??）式计算。
???umax?6. 依据管内极度湍流流动时摩擦曳力计算式f?0.142?可知，随雷诺数增加，摩擦?u?1???b?2Dp反映的应是置于（ 气球 ）上的气压计D?2系数f的数值应该（ 趋于恒定）。
??tn?1。7. 采用数值解求解一维非稳态导热问题时，（ 绝热 ）边界n处节点温度方程为：tn
8. 管内流动时，若摩擦系数与对流传热系数均趋于稳定则表明边界层内速度与温度分布属于（ 充分发展了的速度分布和温度分布 ）。
9. A组分通过静止的B组分稳态单向扩散时，两组份的分子扩散通量的关系应该是：（ JA??JB）。
10．若流体与固体壁面之间发生对流传质时，溶质从壁面进入流体将导致流动边界层厚度（ 增大 ）
二．判断，在每题后括号内以“正”“误”标记。（每空2分）
例： Re数小于2000的管内流动是层流（ 正 ）
冯-卡门边界层动量积分方程不仅可以用于层流，也可用于湍流流动。（ 正 ） 通过雷诺转换可知时均速度满足连续方程（ 正 ）
毕渥准数Bi的物理意义可以解释为固体内导热热阻与外表面对流传热热阻之比。（ 正 ） 普兰特数Pr等于1是动量传递与热量传递可以简单类比的必要条件。（ 正 ）
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依据希格比（Higbie）溶质渗透模型，溶质进入旋涡依赖不稳态扩散。（ 正 ）
1．粘性是指流体受到剪切作用时抵抗变形的能力，其原因是（流体分子间存在吸引力）。
2． 连续方程矢量式中哈密顿算符“??然理解为计算质量通量的（ 散度）。 3．描述流体运功的随体导数中局部导数项
性。
? 表示出了流场的（ 不确定）?????i?j?k”的物理意义可以突?x?y?z4．分析流体微元运动时，在直角坐标x-y平面中，微元围绕z轴的旋转角速度?z正比于特征量（
?uy?x??ux?y ）。
5．流体爬流流过球形固体时，流动阻力中形体阻力与表面阻力之比应为（ 1:2）。
r6．推导雷诺方程时，i方向的法向湍流附加应力应表示为（ ?ii。 ???u??2 ）
7．固体内发生非稳态导时，若固体内部存在明显温度梯度，则可断定传热毕渥准数Bi的数值（ 大于等于）0.1。
8．依据普兰特混合长理论，湍流传热时，涡流热扩散系数?h可表示为（ ?h?l2du）。
dy9．流体流入溶解扩散管后形成稳定的湍流边界层，溶质溶解扩散进入流体，则沿管长方向对流传质系数的变化规律应是（ 先下降，后上升，最终趋于稳定 ）
10．利用雷诺类似求解湍流传质问题的前提是假定（ Sc?1）。
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二．判断，在每题后括号内以“正”“误”标记。 （每空2分）
例： Re数小于2000的管内流动是层流（ 正 ）
3．流体流动中若满足势函数条件，涡旋运动分量必定为零。（ 正 ） 4．若流动满足欧拉方程，则质点所受表面粘滞力的作用可以不计。（ 正 ）
?x2k7．采用数值法求解一维非稳态导热问题时，若取 ??，?2 而得到
?c???'某边界节点温度方程为 tn（ 正 ） ?tn?1 ，则该边界必为绝热边界。
u0L9．若定义彼克列(Peclet)准数描述流动对扩散的影响：Pe?D ，则彼
AB克列准数的物理意义可理解为分子扩散与对流扩散之比。（ 正 ） 10．依据溶质渗透模型，传质系数kc应与分子扩散系数的1/2方成正比。
（ 正 ）