基波磁通势的幅值均为 Fq1，
两个线圈组的基波合成磁通势的幅值F?1(p=1)
(3-20)
其中
(3-21)
称为基波磁通势的短距系数
同理，v 次谐波合成磁通势的幅值 F?v(p=1) 为
(3-22)
其中，谐波磁通势的短距系数
(3-23)
（三）相绕组的磁通势
综合关于整距线圈和线圈组磁通势的分析，得出结论
1.绕组由集中的改为分布
基波合成磁通势幅值打一个折扣 kq1; 2.线圈由整距改为短距
基波合成磁通势幅值打一个折扣 ky1,
3.绕组由集中、整距改为分布、短距的实际绕组以后
基波合成磁通势幅值打一个折扣 kq1ky1 4.基波绕组系数 kw1= kq1ky1 类似地
绕组由集中、整距改为分布、短距的实际绕组以后，
对其谐波合成磁通势也要打一个折扣 kwv = kqvkyv 一个相绕组的磁通势
是指每对极下这个相绕组的合成磁通势
每一对极的磁通势和磁阻组成一个对称的分支磁路
所以单相绕组基波合成磁通势的幅值
是指相绕组在一对极下线圈中电流所形成磁通势的基波的幅值
极对数为ｐ，每极每相槽数为ｑ的双层短距绕组， 每个线圈组由ｑ个线圈组成， 如每个线圈的匝数为 Ｎｙ，
则一个相绕组每对极下线圈匝数是２ｑＮｙ 如相绕组的串联总匝数为Ｎ，有下列关系：
(3-26)
那么基波合成磁通势幅值 F?1为
(3-27)
v 次谐波磁通势的幅值 F?v为：
(3-28)
单相绕组的磁通势方程式为
单相绕组的磁通势的性质可归纳几点：
1.单相绕组的磁通势是一种在空间位置固定、幅值随时间变化的脉振磁通势
2.单相绕组基波磁通势幅值的位置与绕组的轴线相重合，其幅值为 （3-27)
3.单相绕组脉振磁通势中v次波磁通势的幅值为 （3-28）
可见谐波次数愈高，幅值愈小 4.单相绕组的磁势方程式 （3-29）
第四节 三相异步电动机的定子磁通势及磁场
二.三相绕组的磁通势 - 旋转磁通势
从数学推导方面进行，首先考虑三相基波合成磁通势，
取Ａ相绕组的轴线处作为空间坐标的原点，
空间坐标的选取（图3-tem10）
并以正相序方向作为ｘ的正方向；
同时选择Ａ相电流达到最大值的瞬间为时间的起始点，